這種現(xiàn)象稱為 “結(jié)構(gòu)起伏”。在一定的溫度下，雖然存在 “能量起伏”和
“結(jié)構(gòu)起伏”現(xiàn)象，但對于特定液態(tài)金屬，其處于有序狀態(tài)的原子集團(tuán)具有一定的統(tǒng)計(jì)平均
尺寸；并且其平均尺寸大小隨溫度的升高而減小。
③ 液態(tài)結(jié)構(gòu)及離子間相互作用的理論描述 在液態(tài)結(jié)構(gòu)定量計(jì)算上，也提出了許多理
圖１６ 液態(tài)結(jié)構(gòu)及粒子間相互作用
論模型及方程 （圖１６）。通過建立偶分布函數(shù)
ｇ（ｒ）與偶勢ｕ（ｒ）（即 “原子對”間的相互作用
勢能與原子空間距離ｒ的函數(shù)關(guān)系）的方程，或
在已知偶勢ｕ（ｒ）的條件下，計(jì)算出某一液體的
偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）。
四、鑄件的凝固方式
１凝固區(qū)域及其結(jié)構(gòu)
鑄件在凝固過程中，除純金屬和共晶成分合金外，斷面上一般都存在三個(gè)區(qū)域，即固相
區(qū)、凝固區(qū)和液相區(qū)。鑄件的質(zhì)量與凝固區(qū)域有密切關(guān)系。
圖１３２ 凝固區(qū)域結(jié)構(gòu)示意圖
圖１３２是凝固區(qū)域結(jié)構(gòu)的示意圖 （另一半與之
對稱）。凝固區(qū)域又可劃分為兩個(gè)部分。液相占優(yōu)
勢的液固部分和固相占優(yōu)勢的固液部分。在液固部
分中，晶體處于懸浮狀態(tài)而未連成一片，液相可以
自由移動(dòng)。用傾出法做實(shí)驗(yàn)時(shí)，晶體能夠隨同液態(tài)
金屬一起被傾出。
因此，實(shí)際金屬和合金的液體結(jié)構(gòu)中存在著兩種起伏：一種是能
量起伏，表現(xiàn)為各個(gè)原子間能量的不同和各個(gè)原子集團(tuán)間尺寸的不同；另一種是濃度起伏，
表現(xiàn)為各個(gè)原子集團(tuán)之間成分的不同。
如果ＡＢ原子間的結(jié)合力較強(qiáng)，則足以在液體中形成新的化學(xué)鍵，在熱運(yùn)動(dòng)的作用下，
出現(xiàn)時(shí)而化合，時(shí)而分解的分子，也可稱為臨時(shí)的不穩(wěn)定化合物，或者在低溫時(shí)化合，在高
溫時(shí)分解。例如，硫在鐵液中高溫時(shí)可以wq溶解，而在較低溫度下則可能析出ＦｅＳ。當(dāng)
ＡＢ原子間或同類原子間結(jié)合非常強(qiáng)時(shí)，則可以形成比較強(qiáng)而穩(wěn)定的結(jié)合，在液體中就出現(xiàn)
新的固相 （如氧在鋁中形成Ａｌ２Ｏ３，氧與鐵中的硅形成ＳｉＯ２ 等）或氣相。
